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冯德光院士掐灭了烟头，眉头紧锁，语气严肃，“如果是杂质效应，不会这么规律。
但这说明电子态的旋转对称性在晶格结构相变之前，就已经先破缺了?这不符合常规的朗道相变理论。”
“会不会是.......向列相Nematicity。
林允宁轻声吐出一个词。
众人的目光再次聚焦到他身上。
赵振华院士问道:
“允宁，你有什么意见?”
林允宁一笑:
“有点不成熟的想法，还是先听听大家的意见吧。”
赵院士拍了拍他的肩膀:
“客气什么，你虽然年轻，但是论铁基超导理论，这屋子里谁敢说比你懂得多?你大胆说，咱们都是自己人，这儿也不是论资排辈的地方。”
林允宁点点头，站起身走到白板前。
【学霸模拟器启动】
【课题:铁基超导体自旋涨落与电子向列相耦合机制解析】
【注入模拟时长:50小时】
【第5小时:你构建了各向异性的海森堡模型。
你发现当温度接近结构相变点时，尽管晶格保持四方对称C4，但自旋关联长在两个方向上开始出现差异。
】
【第20小时:你引入了自旋-向列耦合项。
模拟显示，强的自旋向列涨落会提前打破电子态的旋转对称性C4→C2，这就像是液晶分子在相变前预先排好了队。
】
【第45小时:计算完成。
电阻率的各向异性并非来自晶格畸变，而是来自费米面的各向异性散射。
这是自旋涨落驱动的电子本征态。
】
淡蓝色的光幕在他视网膜上展开，无数自旋箭头像是一群躁动的鱼，正在晶格的海洋中游动。
他看到的不仅仅是静态的图表，而是那个微观世界里发生的动态演化。
太阳穴微微刺痛，这是精神力瞬间高负荷运转的代价。
林允宁拿起马克笔，照着脑海中那个清晰的图像，在白板上画了一个铁砷层的平面图，标出了铁原子的自旋排列。
“各位老师，我们在做DFT计算的时候，发现了一个很有意思的现象。”
林允宁一边画图，一边很平静地说道，“在TC之上，TS附近，虽然晶格还是四方结构，但自旋涨落已经开始选边站了。
“自旋关联长度在两个方向上不再相等。
E_a>E_b。
这种自旋自由度的各向异性，通过自旋-晶格耦合Spin-latticecoupling，提前驱动了电子态的对称性破缺。
“简单来说，电子态的旋转对称性从C4降到了C2。”
他在白板上写下了一个朗道自由能的展开式:
F=ay^2+by^4+cp^2+入44
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